A mozgása töltött részecskék mágneses mezőben

Lorentz-erő. Motion töltött részecskék mágneses mezőben.

A áramvezető mágneses térben jár Amper. Léte a Lorentz-erő azzal a ténnyel magyarázható, hogy a mágneses mező hat a mozgó díjak áram a karmester. Mivel ezek a díjak, hogy kitörjön a vezető nem tudja, akkor a teljes erő hat rájuk alkalmazzák a karmester.

Az az erő, amellyel a mágneses mező hat egy mozgó töltött részecske, az úgynevezett Lorentz-erő. Ez arányos a részecske töltés q, a részecske sebessége v, a mágneses indukció a B mező, és attól is függ, a szög # 945; közötti vektor és a részecske sebességvektor a mágneses indukció. Lorentz erő

Az irányt a Lorentz-erő lehet meghatározni a szabályokat a bal keze. Bal kéz szabály az alábbiak szerint történik.

A tenyér a bal kéz úgy kell elhelyezni, hogy a komponens a mágneses fluxussűrűség merőleges a sebesség a töltés, része volt, és a négy kinyújtott ujjai arra irányultak mentén a sebessége a pozitív töltés, míg a hajtogatott hüvelykujj jelzi az irányt a Lorentz-erő. A negatív töltés a Lorentz-féle erő az ellenkező irányba.

A mozgása töltött részecskék mágneses mezőben.

Tekintsük a mozgását egy töltött részecske olyan mágneses mezőben a különböző szögek # 945;.

Az irány a részecske sebességvektor egybeesik az irányt a mágneses indukció. Mivel sin # 945; = 0, a Lorentz-erő is nulla. A mágneses mező egy ilyen részecske nem érvényes. A részecskék sebessége nem változik sem modulo vagy irányban. A mozgó részecske egyenletes és egyenes vonalúan mentén a vektor a mágneses indukció.

Az irány az részecskesebesség merőleges a mágneses indukció vektor. A Lorentz-erő ebben az esetben a maximális és az egyenlő

Mivel a Lorentz-féle erő mindig merőleges a sebessége egy töltött részecske, ez a centripetális erő hatása alatt egy részecske megszerzi a centripetális gyorsulás, hogy megváltoztatja az irányát a sebesség, és a sebessége a modul egyidejűleg változatlan marad.

Mint tudjuk, a „Mechanika”, a test, amely csak akkor érvényes állandó centripetális erő, mozgó egy kört, amelynek sugara megtalálható, ha felidézzük, hogy minden centripetális erő egyenlő

m - tömeg (részecskék), v - a sebesség, és az R - a kör sugara, amelyen a mozgóelem (részecske).

Ebben az esetben a centripetális erő a Lorentz-erő. ezért

Mivel a részecske sebessége a kerület mentén állandó, az idő egy fordulattal végezzük, és amely az úgynevezett a kezelés időtartama. megtalálni elosztjuk a megtett távolság (kerületének hossza) a részecske sebességét.

A mozgó részecske egy kör állandó sebességgel merőleges síkban a vektor a mágneses indukció.

3). 0 0 <α <90 0 .

Annak tisztázása a természet a töltött részecske bontsa a részecske sebességvektor két komponensre. Egyikük küld a pályán, és ez egy párhuzamos komponense v # 8214;. és a többi - merőleges a területen, nevezzük merőleges komponens v⊥.

Most a részecske mozgás is képviselteti magát szuperpozíciója két mozgás - egyenletes mágneses indukció vektor mentén v sebességgel # 8214; és egységes forgásnak lineáris sebességgel v⊥ merőleges síkban, hogy a vektor a mágneses indukció. Eredő mozgáspályát egy spirális, amelynek tengelye egybeesik a mágneses indukció vektor.

helix méretét megtalálja, ha helyettesíti a már megszerzett sugár képlet v⊥.

Forgalomban időszakban ugyanaz marad

A távolság a spirálmenete h, amely az úgynevezett spirális pályán - a megtett távolság állandó sebességgel v # 8214; mentén a mágneses indukció vektor egy időben egyenlő az időszakra